无线电干扰试验校准系数探讨论文

无线电干扰试验校准系数探讨论文 无线电干扰试验校准系数探讨论文预读: 摘要：电晕笼无线电干扰试验得到的导线激发函数应进行校准等效之后再应用于输电线路的无线电干扰计算中.校准系数通常通过校准试验获得,但

无线电干扰试验校准系数探讨论文 : 无线电干扰试验校准系数探讨论文预读摘要： 电晕笼无线电干扰试验得到的导线激发函数应进行校准等效之后再应用于输电线路的无线 ., 电干扰计算中校准系数通常通过校准试验获得但校准实验的准确性受试验条件和环境的影 .,. 响若能通过理论分析代替校准试验得到较为精确的校准系数会更加经济和便捷该文基于 ,, 电路分析方法建立电晕笼试验回路的分布参数模型依据电晕放电脉冲在空间和时间上的独 ,, 立性通过求取放电点不同位置时校准系数的响应曲线计算得到校准系数并与分段电容获得 ., 的理论校准系数进行对比分析结果表明校准系数的理论分析模型可以较好地应用于电晕笼 ,. 试验和实际线路无线电干扰计算之间的等效且兼具经济性和实用性 : 关键词 电晕笼；无线电干扰；电晕电流；激发函数；校准系数 [1]., 高压输电线路产生的无线电干扰主要由导线的电晕放电产生目前研究导线电晕特性主 [2-6]., 要有电晕笼和试验线段两种试验手段试验线段由于导线较长、且架设方式与线路相同 ,[7-8]., 使其电晕特性更接近实际线路但其试验的气候条件不能人工控制与试验线段相比电 ,,. 晕笼试验更为经济和方便试验气候条件可控性强试验周期更短但电晕笼电磁环境参数与 [9-10], 实际线路环境仍存在一定差异且由于电晕电流会从试验回路中的空气间隙和各段笼 ,, 体中流过测量得到的电晕电流并不是实际导线产生的电晕电流所以电晕笼试验无法直接获 . 得无线电干扰的传播特性 ClaudeHGary, 等人提出了激发函数法求解输电线路无线电干扰的详细步骤并从理论上证明 ,[3].N.GiaoTrinh6 了激发函数法的可行性激发函数由试验测量得到等人在电晕笼中完成了 8. 分裂导线和分裂导线激发函数的测量他们采取了在电晕笼导线首端接入耦合电容并在耦 ,, 合电容侧测量电晕电流的方式认为导线产生的电晕电流全部由耦合电容流过忽略了从导线 [6].ComberMG, 和笼壁间流过的电晕电流等人在文献中指出电晕笼截面尺寸和电晕笼长度 .10, 直接影响无线电干扰的测量当电晕笼长度小于导线与笼壁距离的倍时测量得到的无线 , 电干扰数据必须经过校准再用于输电线路的无线电干扰计算中校准系数由单点电晕试验获 [11].3 得文中假设放电点位于笼中导线正中时段笼连成一体测量得到的响应电流为实际产 ,, 生的总电晕电流但由于放电点实际产生的电晕电流未知所推导得到的校准系数准确性无法 .J.J.Clade, 得到验证华北电力大学的尤少华等人在等人研究的电晕损失修正系数基础之上 , 将电晕笼中测得的电晕损失值修正等效到线段上的等效电晕损失并与线段上的实测值进行 ,[12]. 对比结果具有一致性 中国电科院的王晓燕等人通过电路分析和单点电晕试验得到了电晕笼无线电干扰测量的理 [13]. 论校准系数和试验校准系数但其在分析理论校准系数时认为导线上电晕电流的传播遵 , 从于电路理论其分布和线路终端阻抗以及线路对笼壁之间的电容有关；在分析试验校准系 , 数时认为电晕电流的传播与线路终端阻抗无关由放电点向导线两边传播的电晕电流大小相 ,3 等即假设放电点位于导线端部时段笼测量得到的响应电流之和的两倍为实际产生的总电 ., 晕电流文章在关于电晕电流在导线上传播特性的分析存在矛盾试验校准系数中实际产生的 ComberMG, 总电晕电流的等效方法也与等人的研究有一定差别但由于单点电晕实际产生 ,. 的电晕电流未知无法判断两种方法的正确性武汉大学的路遥将由电晕笼试验得到的激发函 , 数和试验线段得到的激发函数分别应用于实际输电线路中并与线路的实测结果进行对比 [14]., 其中电晕笼试验的校准系数直接采用了王晓燕等人的试验校准系数没有对理论校准系 . 数进行深入分析 ,, 由于电晕笼在试验研究中广泛应用电晕笼试验结果等效于输电线路具有重要的研究意义而 电晕笼无线电干扰测量校准系数的确定直接影响电晕笼试验结果应用于实际线路无线电干 [15].3, 扰传播预测的准确性本文分析计算双层段式电晕笼考虑不带耦合电容笼壁侧测量和